原帖由 coolboy 于 2012-4-3 22:40 发表 登录/注册后可看大图 我在上面[6楼]的叙述中提到： “注一：求解常微分方程所得的积分常数是真正的常数。另一方面，即使有时偏微分方程能简化为直接可积的形式（如@B/@x=C），由于其“积分常数”实际上是其它自变量的任意函数，其意 ...
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原帖由 coolboy 于 2012-4-4 02:22 发表 登录/注册后可看大图 巴切勒书上5.1节和6.2节关于伯努里方程的推导分别对应于“方程两边同乘以速度”和“假定涡度为零”的两个步骤，其目的都是为了消除速度和涡度的交叉项。但这交叉项也可以通过“方程两边同乘以涡度”来消除。当把涡 ...
原帖由 shirazbj 于 2012-4-4 11:07 发表 登录/注册后可看大图 积分是在化为全导数后进行的。化全导数主要是把u*du/dx换成了du^2/dx,没看到两边乘u. 我看的这个是讲解如何理解动压的，它从动量方程出发，最后导出和bernulli一样的方程。可能这不是bernulli方程的推导吧。
原帖由 onesupeng 于 2012-4-4 11:26 发表 登录/注册后可看大图 玩笑开大了 你大概知道什么叫兰姆矢量和兰姆平面
原帖由 uesoft 于 2012-4-4 11:19 发表 登录/注册后可看大图 我在25楼说： “式(9)表明：如果动量守恒定律(牛顿第1定律)和牛顿第2定律正确，则能量守恒定律正确。反之，若能量守恒定律和动量守恒定律正确，则牛顿第2定律正确。 或者若能量守恒定律和牛顿第2定律正确，则动量守 ...
原帖由 coolboy 于 2012-4-4 11:56 发表 登录/注册后可看大图 那你这就是完全是一维方向的流动，等价于[52楼]讨论过的特例（巴切勒书的6.2节）：无旋。特别若还是不可压的话（方便形象考虑），则由于连续性方程（@u/@x=0）的限制，速度和压力处处为常数，即是一个常值的流动。
原帖由 shirazbj 于 2012-4-4 12:15 发表 登录/注册后可看大图 一维，没说无旋。 不可压，所以才能把密度挪到微分里面，形成d(0.5ru^2)/dx。
原帖由 coolboy 于 2012-4-4 12:41 发表 登录/注册后可看大图 是处处常数，p也是处处常数，总能量当然也是处处常数了。 其实动压就应该按压力p是位能来理解，即我前 ...
原帖由 shirazbj 于 2012-4-4 12:59 发表 登录/注册后可看大图 怎么u处处是常数呢？一维流认为u只随x变化。
原帖由 uesoft 于 2012-4-4 08:20 发表 登录/注册后可看大图 coolboy是个伟大的数学家，麻烦你搞一下这个喽，我估计你不要Matlab也搞得出来。还有onesupeng也跟他一起搞喽，你们不要搞C-O理论了，那个中间抬杠一去掉，变成CO了，会毒死人滴。不妨搞下这个。呵呵。 http://www. ...
原帖由 coolboy 于 2012-4-4 20:24 发表 登录/注册后可看大图 见我上面[79楼]的回答：定态、不可压、一维流体的连续性方程是du/dx=0，从而u=常数。
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发表于 2012-4-4 11:07:25
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