要洛变换还是要光速不变，二者必居其一！

ltbbl

要洛变换还是要光速不变，二者必居其一！
“ 自S系观察，在t时刻，对x′= 0的点应有x = ut ” ，正因为这句话，引出了下式
    b t′= ut                         （1）
式中
    b ——待定常数
式（1）表明了一种新的时间相对性形式。值得进一步深入研究！
     其他数学符号的物理意义，见下文：
            违反数学逻辑的光速不变原理！
“设S′系以速度u相对以S系沿X轴正方向运动，在t′ = t = 0 时刻两坐标系的原点O，O′ 重合。这时从共同的原点发出一光信号。经一段时间后，S′的原点到达图（20-5）所示位置，光信号的波阵面沿X轴的方向到达P点。自S系和S′系分别观察到P点的坐标各为[1]
x = ct，y = 0，z = 0 （自S系观察）     （1）
x′ = c t′ ，y ′= 0，z′ = 0 （自S′系观察） （2）”
为了总光速能在坐标系中表达，我们把式（1），式（2）中的x和x′ 表示为
       x = ct                            （3）
       x′ = ct′                       （4）
我们还能把x表示为t′和x′的线性组合
x =a x′+ b t′ = ct                      （5）
式中
a，b —— 待定常数
“自S系观察，在t时刻，对x′= 0的点应有x = ut” ，由式（5）有
         b t′= ut                         （6）
把式（6）代入式（5）得到
x =a x′+ ut =（u + c*）t = ct        （7）
式中
    c*= a x′/t = act′/t（等量替换公理）       （8）
由式（7）得到
c = u + c* = 常数              （9）
式（9），就是总光速不变，在坐标系中的一种表达式（一次型表达式）。在式（9）两边求平方，并利用等量替换公理，有
c^2 = u^2 + 2 c* u + c* ^2 = u^2 + c′^2 =常数    (10)
式中
c′ = c(1- u^2/ c^2)^1/2                   (11)                    
c′^2 =  2 c* u + c* ^2 =  2c c* - c* ^2       (12)
有了c*，c′，式（3）可改成
        ∆x = c∆t = c*∆t* = c′ ∆t′ =常数     （13）
由式（11）,式（13）可得到时间相对性公式
          ∆t′ = ∆t /(1- u^2/ c^2)^1/2         （14）
式中
u —— 坐标运动速度
c* —— 在固有时间条件下的相对光速
c′ —— 导出光速（相对光速）
式（10）是总光速不变，在坐标系中的又一种表达式（二次型表达式）。二次型表达式，是在一次型表达式基础上得到的。
由式（9）,式（13）可得到另一种时间相对性公式
∆t* = ∆t /(1- u/ c)                （15）
∆t′用式（15）形式表示有
∆t′ = ∆t /(1- u׳/ c)                （16）
式中
u׳ = c – c(1- u^2/ c^2)^1/2                （17）
铁的数学逻辑并非游戏, 相对时间不再神秘！时间间隔的膨胀是因为光速减小所致，见式（13）。
总光速的一次型表达式，它不同于伽利略变换的速度关系式，它不承认时间的绝对性。
如果承认光速不变原理，即 c* = c  ，则由式（9），有 u + c = c ，明显违反数学逻辑。
            参考文献
[1] 程守洙，江之永编，王志符，朱泳春等修订，普通物理学（3），高等教育出版社，1982。
[2] 廖铭声，流体不变论，上海科学技术文献出版社，1993.
[3] 廖铭声, 相对声速与多普勒效应，广西物理，2000（3）。